Рассмотрим в пучке света, падающего на поверхность плоско-параллельной пластинки два луча 1 и 2 (рис.3.7).
Каждый из них частично отражается и частично, преломляясь, переходит внутрь пластинки. Тоже самое происходит и на тыльной поверхности. Рассмотрим следующие два луча: в лучи 1 тот, который преломившись в точке А, перешел в пластинку, на тыльной стороне в точке D отразился и снова преломившись вышел из пластинки в точке С, в луче 2 то, что в точке С отбился от лицевой поверхности . Эти лучи 1 'и 2' накладываются, то возникает интерференция, результат которой зависит от оптической разности хода ?. Найдем его. Фронт падающего луча это плоскость АВ. Луч 1 проходит путь AD + DC в среде с показателем преломления n. Его оптический путь равен (AD + DC) • n.
За это же время луч 2 проходит расстояние ВС. Поэтому оптическая разность хода ? = (AD + DC) • n-ВС. Кроме этого по виду линий одинаковой толщины и их параллельности можно визуально обнаружить дефекты полировки клина (рис.3.9): а) на поверхности клина есть неровности б) угол клина неодинаков.
Разновидностью интерференции на клине и линий одинаковой толщины являются так называемые кольца Ньютона.
В этом случае клин образуется между сферической поверхностью и плоскостью (рис.3.10). Лучи, как правило, падают перпендикулярно (угол падения ? = 0о) к плоской поверхности. Интерференционные линии одинаковой толщины имеют вид концентрических колец. Их можно наблюдать как в отраженных лучах, так и в лучах, прошедших через оптическую систему. Если сферическая или плоская поверхность, образующие клин, имеют дефекты, то их можно визуально обнаружить по неправильной форме колец, или их концентричности (Рис.3.11). Для однозначности трактовки этих отклонений необходимо иметь одну из поверхностей эталонную.