В разделе 3.7 было отмечено, что для наблюдения дифракции необходимо, чтобы размер препятствия был одного
порядка с длиной волны, но больше него. Кристалл твердого тела может быть использован как пространственная дифракционная решетка, но поскольку межатомное расстояние d равно несколько ангстрем (1? = 10-10 м), то и длина волны должна быть такого же порядка. А это диапазон рентгеновских лучей. Так на кристаллической решетке твердого тела можно наблюдать дифракцию рентгеновских лучей.
При падении на поверхность кристалла рентгеновские лучи отражаются от различных атомных плоскостей, которые затем накладываются и усиливают или ослабляют друг друга (рис. 3.20). В рентгеноструктурном анализе принято задавать направление падения лучей на поверхность кристалла углом скольжения ?, т.е. углом между лучом и поверхностью кристалла. С рис.3.20 видно, что оптическая разность хода лучей, отраженных от соседних атомных плоскостей равна D = 2d sin q. Так максимум будет при условии Это и есть формула Вульфа-Брэгг, положенная в основу рентгеноструктурного анализа: по известным k, ? и ? находят межатомное расстояние d.